目的:探讨宽体探测器CT在使用不同扫描模式、探测器宽度以及不同探测器位置时对影像高、低对比度分辨力的影响。方法:使用GE Revolution CT，在固定CT容积剂量指数（CTDI vol）情况下对Catphan600模体的高、低对比度分辨力模块进行扫描。逐层扫描模式时，分别选择40、80、160 mm探测器宽度，用探测器的足侧边缘、中心和两圈扫描的相邻区域对分辨力模块进行成像。螺旋扫描模式时，探测器宽度/螺距组合分别为40 mm/0.516、40 mm/0.984、80 mm/0.508、80 mm/0.992 4组，对位于扫描野的足侧边缘和中心的分辨力模块进行成像。由2名医生读取模体图像，评估高、低对比度分辨力。 结果:逐层扫描模式下探测器宽度为80、160 mm时两圈扫描相邻区域，以及螺旋扫描螺距为0.5时，所得影像高对比度分辨力为8 LP/cm，其余各探测器组合时均为7 LP/cm。逐层扫描时80、160 mm探测器足侧边缘区域所得影像1%低对比度可分辨直径为3 mm，其余条件时可分辨直径为2 mm。螺旋扫描模式40 mm探测器宽度、螺距0.516时所得影像1%低对比度可分辨直径为2 mm。随着探测器变宽，螺距变大，可分辨直径变大。结论:宽体探测器CT不同扫描模式、探测器宽度、探测器中的不同位置以及螺距会对影像的高、低对比度分辨力产生一定影响，在临床实践中应根据实际需求进行选择。

目的:探讨胸部CT定位像扫描参数(X射线管投照角度和管电压)的选择对图像质量和辐射剂量的影响规律，为临床实践中成像参数的选择提供指导。方法:选择不同扫描参数对成人胸部拟人模体进行定位像采集，X射线管投照角度(0°、90°和180°)、管电压(70、80、100、120和140 kV)和管电流(25 mA)共15种组合。根据所得定位像进行胸部螺旋扫描，扫描条件为Assist kV、Smart mA(设备允许最大范围)、探测器宽度80 mm，螺距0.992∶1，旋转时间0.5 s，扫描长度330 mm, 层厚5 mm，噪声指数(NI)10，迭代指数(ASiR-V)前置为30%，后置50%。记录螺旋扫描管电压、4个层面(肺尖、气管分叉、乳腺水平和横膈顶部)管电流量和容积CT剂量指数(CTDI vol)。用热释光剂量计(TLD)测量每次扫描时乳腺器官剂量。所得图像在气管分叉和横膈顶部层面选取感兴趣区(ROI)，计算对比噪声比(CNR)。 结果:X射线管投照角度0°时，螺旋扫描管电压自动选择80 kV，定位像管电压改变对4个层面管电流量影响较小，变化范围0～2%(5/230)。X射线管投照角度90°和180°时，螺旋扫描管电压自动选择100 kV，定位像管电压改变对气管分叉层面管电流量影响较大，变化范围14%(29/210)～44%(93/210)。X射线管投照不同角度其CTDI vol差异有统计学意义( P<0.017)；乳腺器官剂量、气管分叉层面CNR和横膈顶部层面CNR差异有统计学意义( F＝13.027、24.727和10.630， P<0.05)。根据定位像管电压分组，CTDI vol、乳腺器官剂量和两个层面的CNR差异均无统计学意义( P>0.05)。 结论:胸部CT扫描中，定位像参数中X射线管投照角度较管电压对图像质量和辐射剂量影响更显著。

目的:探讨宽体探测器CT不同扫描模式、不同探测器宽度及信号采集位置对CT值及噪声的影响，为临床实践中合理选择扫描模式和相关参数提供依据。方法:使用GE Revolution CT对体部剂量模体进行扫描。逐层扫描模式时，分别选择40、80、160 mm探测器宽度，用探测器的中心、边缘和两圈扫描的毗邻区域对模体同一层面进行成像；螺旋扫描模式时，探测器宽度/螺距组合分别为40 mm/0.516、40 mm/0.984、80 mm/0.508、80 mm/0.992，对位于扫描野边缘和中心的模体同一层面进行成像。对所得影像的几何形状进行主观评价，测量CT值和标准差（SD），比较不同成像参数时各测量值之间的差异。逐层扫描模式不同扫描参数下CT值和SD的比较均采用多组间Friedman检验，螺旋扫描时不同扫描参数下CT值和SD的比较均采用两相关样本非参数Wilcoxon检验。结果:任意扫描参数组合所得影像的几何外形均无明显改变。逐层扫描模式使用不同探测器宽度时CT值差异有统计学意义（χ 2=14.00， P=0.001），40 mm时CT值和160 mm时CT值均大于80 mm，差异具有统计学意义（ P<0.05）。不同信号采集位置的CT值差异有统计学意义（χ 2=12.04， P=0.002），边缘和毗邻的CT值均大于中心，差异具有统计学意义（ P<0.05）。螺旋扫描80 mm时CT值大于40 mm，差异具有统计学意义（ Z=-2.10， P=0.036）。逐层扫描模式使用不同探测器宽度时CT值的SD差异有统计学意义（χ 2=8.17， P=0.017），160 mm时SD大于80 mm，差异具有统计学意义（ P<0.05）。不同信号采集位置的SD差异有统计学意义（χ 2=13.50， P=0.001），边缘SD大于中心，差异具有统计学意义（ P<0.05）。螺旋扫描螺距为0.984、0.992时SD大于螺距为0.516、0.508（ Z=-2.66， P=0.008），其余组间差异均无统计学意义（ P>0.05）。 结论:宽体探测器CT选择不同扫描模式、探测器宽度及信号采集位置会对影像的CT值和SD产生一定影响。

目的:探讨CT管电压在鼻窦扫描中对图像质量和辐射剂量的影响。方法:利用离体头颅标本，在逐层扫描方式下，分别选择5种不同的管电压(70、80、100、120、140 kV)，对鼻窦区域进行扫描。噪声指数(NI)厂家默认为9，自动管电流调制，Smart mA设置为对应管电压下的最大范围。探测器宽度为120 mm。进行骨算法和软组织算法重建，层厚均为0.625 mm。按照临床实践的基线重组横断面、冠状面和矢状面图像，层厚2 mm。在横断面的中心层面上，选择相应的兴趣区测量CT值均值和标准差，计算对比度噪声比(CNR)。同时记录CT容积剂量指数(CTDI vol)和剂量长度乘积(DLP)，并计算图像品质因子(FOM)。两名放射诊断医师和1名主管技师采用双盲法对实验所得图像进行主观评价，5分制标准计分。 结果:实验所得影像质量均满足诊断要求。在骨算法重建下，管电压为100和80 kV的CNR分别为66.98、64.75，高于管电压为70、120、140 kV的CNR值(51.61、61.56、57.76)。CTDI vol最大值为34.11 mGy(140 kV)，最小值为17.45 mGy(70 kV)。管电压100 kV时的FOM值为152.26。在软组织算法重建下，管电压为80 kV的CNR为195.62，显著高于管电压为70、100、120、140 kV组(139.46、154.49、148.06、155.58)。管电压80 kV时的FOM值为1273.56，显著高于管电压为70、100、120、140 kV组(1114.56、809.98、735.63、709.62)。 结论:CT头颅标本鼻窦逐层扫描中，临床怀疑骨质病变时，优先选择骨算法100 kV；临床怀疑软组织病变时，优先选择软组织算法80 kV时，所得的图像质量最佳且受检者辐射剂量较低。

目的:利用体模探究宽体探测器CT使用不同的扫描模式和探测器宽度时对图像质量和辐射剂量的影响。方法:使用320排CT在不同扫描方式下对Catphan500模体的CTP404和CTP486模块进行扫描，并将每个模块置于扫描野的中心位置。轴扫模式时，分别选择80、120、140和160 mm探测器准直宽度；螺旋扫描模式时，选择40和80 mm。两种扫描模式的管电流均选择240和100 mAs。采用基于任务的传递函数(TTF)来衡量空间分辨率，以噪声功率谱(NPS)衡量噪声的imQuest软件进行客观评价，并记录图像的特征数据和CT容积剂量指数(CTDI vol)值。 结果:扫描模式对图像的空间分辨率和噪声有主要影响。对于空间分辨率，轴扫模式的TTF曲线较螺旋扫描模式略右移，表明轴扫模式具有更高的空间分辨率；对于噪声，NPS峰值频率和平均空间频率提示两种扫描模式的噪声纹理相似，但噪声值和NPS曲线下面积一致均提示轴扫模式的噪声更低，轴扫模式较螺旋扫描模式噪声降低14%，曲线下面积减少26%。轴扫模式图像质量优于螺旋扫描模式，辐射剂量降低约13%。虽然探测器准直宽度对高对比度分辨率和噪声无明显影响，但随着探测器宽度的增加，CTDI vol值有所减低，轴扫模式下当探测器准直宽度增加1倍时，CTDI vol减少了9%。 结论:不同的扫描方式对图像质量和辐射剂量具有一定的影响，尤其是扫描模式。在临床上应该根据扫描部位以及诊断要求选择适合的扫描方式。

目的 基于自动管电流调制(Automatic Tube Current Modulation,ATCM)技术探讨不同探测器宽度对头颈CT血管成像(CT Angiography,CTA)图像质量和辐射剂量的影响.方法 选取2022年6月至2023年5月于阳光融和医院就诊的共120例头颈CTA检查图像资料和临床资料为研究对象,将其按照不同探测器宽度分为A组(40 mm)和B组(80 mm),A组60例,B组60例,其中体重正常、超重、肥胖患者各20例,分别比较不同探测器宽度扫描条件下的图像质量及其辐射剂量.结果 不同探测器宽度下正常、超重、肥胖患者头颈图像质量-噪声比差异均无统计学意义(P＞0.05);不同探测器宽度下体重正常、超重、肥胖患者头颈图像质量-CT值差异均无统计学意义(P＞0.05);40 mm探测器宽度螺旋扫描体重正常、超重、肥胖患者的剂量长度乘积均低于80 mm探测器宽度螺旋扫描,差异有统计学意义(P＜0.05).结论 基于ATCM技术选择40 mm探测器宽度可保证头颈CTA图像质量,同时减少辐射剂量.

目的:介绍并讨论国内第一台迈胜S250i紧凑型笔形束扫描质子治疗系统的束流特性.方法:利用平行板电离室测量输出剂量;利用大半径布拉格峰电离室测量从最高能量227 MeV下降到28 MeV共19档能量下的积分深度剂量,以表征质子束特性;利用Phoenix平板探测器测量射束中心轴上空气束斑曲线,并测量多点束斑验证输出位置精度;测量自适应多叶光栅叶间泄漏和半影减少效果,以表征其性能.结果:该质子系统被校准为最高能量为227 MeV,(10×10)cm2均匀方野在水下5cm深度处输出剂量为1 Gy.该系统能够将质子束射程调制到患者体表,原始布拉格峰在所有能量下具有恒定的80%-80%宽度8.6 mm.最高能量射束在空气中等中心处的束斑尺寸约为4 mm,束斑投射位置精度在1mm以内.自适应多叶光栅对最高能量射束的叶间漏率小于1.5%,并能显著减小射野半影.结论:迈胜S250i质子治疗系统具有独特的设计和束流特性,在布拉格峰形状、束斑大小随能量的变化以及自适应光栅的半影锐化效应上均有体现,在TPS建模和计划设计时需要考虑这些差异,以执行精准质子治疗.

目的:探究16 cm宽体探测器CT扫描对无法配合屏气患者胸部检查的临床应用价值.方法:选取2022年5-8月沈阳医学院附属第二医院收治的100例胸部CT检查中无法配合屏气呼吸的患者,按照随机数表法将其分为观察组和对照组,每组50例.扫描设定观察组为16 cm宽体探测器CT扫描准直宽度256 mm×0.625 mm,对照组为8 cm宽体探测器CT扫描准直宽度128 mm×0.625 mm,其他参数相同;记录患者年龄、身高、体重、体质量指数(BMI)等指标,测量并计算CT剂量指数(CTDIvol)、剂量长度乘积(DLP)及有效辐射剂量(ED),对比噪声比(CNR)、信噪比(SNR)及标准差(SD),并对图像质量进行主客观评价.结果:观察组患者平均年龄为(78.81±6.84)岁,平均体重为(64.46±9.86)kg,BMI、CTDIvol、DLP、ED及曝光时间的平均值分别为(22.89±3.09)kg/m2、(4.61±1.00)mGy、(1 471.02±345.25)mGy·cm、(20.59±4.83)mSv和(1.01±0.61)s.对照组患者的平均年龄为(77.70±6.76)岁,平均体重为(62.84±4.75)kg,BMI、CTDIvol、DLP、ED及曝光时间的平均值分别为(22.89±2.29)kg/m2、(14.5±0.00)mGy、(4 561.70±346.32)mGy·cm、(63.86±4.85)mSv和(4.07±0.12)s.观察组主肺动脉、右下肺静脉干及主动脉弓主观评价与对照组比较,差异无统计学意义(P＞0.05).两组图像质量主观评分均＞4分,图像质量均能满足诊断要求.观察组患者的CTDIvol、DLP、ED及曝光时间均低于对照组,差异有统计学意义(t=-69.42、-44.231、-44.234、-107.10,P＜0.05).结论:相比传统8 cm探测器CT扫描,16 cm宽体探测器在自由呼吸的患者胸部CT扫描中可以大幅度缩短扫描时间,降低辐射剂量,且图像质量均满足诊断需求,对临床上急诊的快速诊断具有很高的应用价值.

在手动限束器的数字X射线摄影系统(DR)中,设计一种探测器纵向自动追踪球管射线的算法.该算法中,当X射线在探测器上的投影视场纵向宽度(LFOV)与探测器纵向有效尺寸相同时,系统可计算出限束器开口半角(Ψ)、X射线在探测器上投影视场中心与球管焦点投影之间的最大偏心距(emax),以及探测器自动追踪射线的移动距离.当Ψ减小导致LFOV小于探测器纵向有效尺寸时,系统仍采用emax计算探测器的移动距离.对实际系统测试显示,采用该算法完成射线自动追踪后,虽然X射线投影视场中心与探测器中心不完全重合,但是X射线投影视场全部落在探测器有效成像区域内.研究表明作为一种简单、低成本的设计,该算法实现了手动限束器DR的探测器纵向自动追踪射线功能.

目的 建立蒙特卡罗剂量计算模型,模拟计算Leksell 4C伽马刀单源高分辨率剂量分布.方法 搭建基于MPI环境的蒙特卡罗程序MCNPX并行计算平台,使用环形探测器和经过事先验证的2种降方差技术(源出射方向偏倚采样和部分结构内终止电子跟踪)模拟计算Leksell 4C伽马刀单源高分辨率高精度剂量场分布数据.比较不同光子和电子截止能量设置对模拟计算结果准确性的影响.结果 模拟计算得到的Leksell 4C伽马刀单源剂量场分布数据空间分辨率更高,径向分辨率为0.1 mm,统计误差<1％,模拟计算用时约24 h.对于直径为4、8、14、18 mm的准直器,其焦平面Profile半影宽度和单侧半高宽分别为1.0、1.1、1.2、1.3 mm和2.2、4.3、7.3、9.3 mm.光子的截止能量分别为1 keV和10 keV时模拟计算结果与既往研究符合的较好,但电子的截止能量分别为1 keV和521 keV时模拟计算结果与既往研究符合的较差.结论 基于MPI环境的蒙特卡罗程序MCNPX并行计算平台能在可接受的计算时间内获得高分辨率高精度的剂量场分布数据.在模拟时需谨慎设定光子和电子的截止能量.