硼中子俘获治疗(BNCT)是一种新型肿瘤精准治疗方法，通过肿瘤细胞内的 10B俘获热中子发生核裂变反应产生α粒子和反冲 7Li核选择性地杀死肿瘤细胞。将足量的 10B选择性递送到肿瘤细胞内部是BNCT成功的关键。本文简要介绍了BNCT治疗肿瘤的理论基础，综述了BNCT所用的中子源和硼递送剂的近期研究进展，简述了BNCT临床治疗试验结果。

硼中子俘获治疗(boron neutron capture therapy，BNCT)是结合靶向治疗和重离子治疗的先进二元放疗技术。其原理是利用含有 10B同位素的硼药在肿瘤细胞中靶向聚集，随后中子束流外部照射肿瘤部位，发生 10B(n，α) 7Li核反应，释放出杀伤范围为一个细胞大小(5～9 μm)的高传能线密度α粒子和 7Li粒子杀死肿瘤细胞。BNCT具有精准的肿瘤靶向性，对正常组织损伤小，分割次数(1～3次)少于传统放疗(30次)等优点。BNCT使用的中子由反应堆或加速器产生，临床使用的硼药包括BPA和BSH两种。本文介绍国内外开展的头颈部肿瘤BNCT临床试验及取得的重要进展。BNCT对于头颈部肿瘤治疗具有良好疗效。随着加速器中子源的推广应用和新型硼药的研发，BNCT将会在临床放射治疗领域发挥更大的作用。

目的:基于微剂量学方法计算钆中子俘获治疗( 157GdNCT)中释放低能电子的相对生物效应(RBE)值。 方法:使用蒙特卡罗(MC)程序Geant4-DNA包模拟钆中子俘获治疗中释放的低能电子在不同敏感靶标体积和物理模型中径迹结构的能量沉积分布情况及微剂量学参数，并基于微剂量动力学模型(MKM)获取其RBE值。结果:低能电子RBE值在不同的敏感靶标体积下差异性较大，且随着敏感靶标体积增大而减小。以敏感靶标直径6 nm的RBE值1.77为参考，敏感靶标直径10 nm的RBE值1.53，相比于6 nm的差异百分比为13%，而直径15 nm的RBE值1.40，相比于6 nm的差异百分比高达21%。不同Geant4-DNA物理模型对低能电子RBE影响较小。以物理模型option2的RBE值1.53作为参考，option6和option7的RBE值分别为1.49和1.52，相比于option2的差异百分比分别为2.6%和0.6%。结论:利用MKM计算 157GdNCT释放低能电子在不同敏感靶标体积及物理模型下的RBE值为1.40~1.77。

目的:估算肿瘤质子治疗时重混凝土屏蔽墙中铁元素因中子活化产生的感生放射性 56Mn及其水平。 方法:采用Geant4程序构建某质子治疗机房的重混凝土屏蔽墙模型，模拟245 MeV的质子束照射水模体产生的次级中子，统计屏蔽墙内放射性核素 56Mn的分布。将屏蔽墙按每10 cm厚度分层，计算前3层屏蔽墙中放射性核素 56Mn产生的周围剂量当量率。 结果:在最大的束流照射条件(1.872×10 10个)下，前3层屏蔽墙内的放射性核素 56Mn个数分别为3.10×10 8、1.60×10 8和9.33×10 8个；对治疗室内1 m远处产生的周围剂量当量率分别为2.13×10 －3、8.82×10 －4和9.10×10 －4 μSv/h，总的周围剂量当量率为3.92×10 －3 μSv/h。 结论:在质子治疗时，距离射束中心轴越近，屏蔽墙的感生放射性越强；屏蔽墙前端中子活化铁元素产生的感生放射性最强，感生放射性随着屏蔽墙厚度增大呈指数形式减小，应主要考虑质子治疗机房屏蔽墙前端产生的感生放射性。

目的:通过对医院中子照射器(IHNI)的超热中子束流辐射特性参数和剂量学特性参数的检测，为建立硼中子俘获治疗(BNCT)设备中子束流的质量控制检测方法提供参考。方法:通过对比各项检测结果的不确定度与欧洲联合研究中心(EC-JRC)推荐的偏差值，分析评估相应检测方法的可行性。结果:超热中子注量率的不确定度为2.7%；热中子与超热中子注量率比值的不确定度为3.1%；快中子空气比释动能率与超热中子注量率比值的不确定度为9.3%；γ空气比释动能率与超热中子注量率比值的不确定度为8.7%；中子注量率空间分布的不确定度为2.7%；模体内热中子注量率的不确定度为1.8%；模体内中子和γ射线剂量率的不确定度分别为17.1%和4.0%。结论:模体内中子剂量率测量结果不确定度高，需要进一步研究该项检测方法来提高检测结果的准确度；其余检测项测量结果不确定度低，检测结果准确度预期能满足欧洲联合研究中心的推荐允许偏差值，检测方法可行。

目的:研究高能医用直线加速器运行过程中因光核反应所形成的光中子辐射场。方法:利用蒙特卡罗(MC)程序模拟Clinic 2300CD型医用电子加速器15 MV X射线模式下光中子污染，掌握机头内不同位置光中子能谱和不同照射野下等中心处中子周围剂量当量变化，分析光中子在等中心平面内剂量分布和水模体中剂量衰减。结果:准直器关闭时，加速器机头内靶、主准直器、均整器和多叶准直器下表面的光中子平均能量分别为1.08、1.20、0.35、0.30 MeV；等中心处中子周围剂量当量随着照射野的增大先增大后减少，在30 cm × 30 cm照射野下达到最大；随着测点在水模体中的深度增加，中子通量先增加后减小，而中子剂量却在逐渐减小；不同照射野下，光中子剂量率在水模体深度20 cm处，基本都接近本底。结论:探究高能医用直线加速器机头光中子谱和剂量分布特点，以及光中子在水模体内剂量沉积规律，能为进一步研究高能医用直线加速器光中子污染对患者产生的附加剂量提供支持。

目的:在硼中子俘获治疗(BNCT)的常规准直器基础上设计了拓展准直器，分析不同准直器情况下患者模体的束流分布特性。方法:采用蒙特卡罗方法模拟，计算了常规准直器、5 cm长拓展准直器、10 cm长拓展准直器沿着束流方向的中子束流分布；选取10 cm长拓展准直器无间隙的情况，模拟计算了不同质量百分比的氟化锂(LiF)与聚乙烯材料组合、碳化硼(B 4C)与聚乙烯材料组合的照射时间和优势深度；分别模拟计算了常规准直器下和拓展准直器下无间隙及其他不同间隙对照射时间、优势深度及离轴剂量的影响。 结果:10 cm长度拓展准直器无间隙情况，热中子通量密度、伽马射线剂量率以及快中子剂量率最大，其峰值分别为1.0×10 9 n/(cm 2·s)、5.3 cGy/min、9.1 cGy/min；相较于聚乙烯结合B 4C，聚乙烯结合LiF的准直器材料在优势深度和照射时间均有优势；对于5种聚乙烯结合LiF的准直器材料，优势深度最大的是20 wt%聚乙烯结合80 wt%LiF的材料，为8.7 cm，然而其照射时间较长，为20.5 min；照射时间最短的为80 wt%聚乙烯结合20 wt%LiF的材料，仅为19.0 min，其优势深度为8.5 cm；对于不同准直器长度、不同空气间隙的剂量分布，相比不使用拓展准直器的情况，5、10 cm长度拓展准直器能够分别降低26.4%、40.3%的治疗时间，同时优势深度变化较小；同一准直器情况下，随着空气间隙的增大，离轴剂量则越大。 结论:5、10 cm长度拓展准直器的使用，能够在提高中子束流强度、降低照射时间的同时，对优势深度、离轴剂量等参数影响较小，从而能够解决由于头颈部活动受限等情况下患者肿瘤体表与出束口存在空气间隙所导致的治疗时间增长的问题。BNCT装置可结合实际临床需求，采用适用的拓展准直器。

硼中子俘获疗法（BNCT）是一种基于 10B（n，α） 7Li反应治疗肿瘤的方法，硼（ 10B）化合物携带剂进入人体后选择性富集于肿瘤细胞内，与外照射中子发生反应，由于产生的 7Li（4 μm）和α粒子（7 μm）会沉积在一个细胞量级（10 μm），因此可以达到定向局域性杀死肿瘤细胞且对正常组织伤害较小的目的。迄今为止，BNCT已经在多种肿瘤进行了临床研究，包括多形性胶质母细胞瘤、脑膜瘤、头颈部肿瘤、肺癌等。本文主要介绍BNCT治疗头颈部肿瘤的临床研究进展。

目的:研究中国参考人模体受裂变中子瞬间照射下主要器官组织中 24Na产额，为人员中子受照剂量估算提供基础数据。 方法:利用 252Cf裂变中子源照射中国参考人模体，测量不同器官和组织的当量液中 24Na的区间计数，通过多重数学方法分析计算 24Na活度和中子注量，经归一化后获得结果。 结果:获得在 252Cf裂变中子瞬间照射条件下，心脏、肝脏、两肺、脑组织及人体上、中、下段组织中的 24Na比活度，其结果在(0.739～3.191)×10 -7(Bq·cm 2)·g Na-1范围。 结论:通过与文献报道中的受中子照射时人体血液中 24Na比活度比较，说明本研究建立的方法可行，结果可信。

硼中子俘获疗法（BNCT）是一种新兴的治疗方式，其原理是通过给患者注射对肿瘤细胞具有很强亲和力的含硼药物，再实施中子照射，中子被硼俘获，产生高杀伤力的α粒子和Li离子，精准杀死肿瘤细胞。迄今为止，BNCT已在多种肿瘤上进行临床研究，包括多形性胶质母细胞瘤、脑膜瘤、头颈癌、肉瘤、皮肤恶性肿瘤、恶性黑色素瘤、复发性癌等，随着世界各地不断地建设BNCT的治疗中心，这一新技术将迅速且全面地推广。本文拟对BNCT在脑胶质瘤的临床研究进展进行综述。